Физический энциклопедический словарь - иасимптотическая свобода.

сильного вз-ствия кварков и глюонов. В отличие от квант. электродинамики, здесь вместо одного заряж. лептона (напр., эл-на, мюона) выступают три кварка каждого типа, различающихся квант. числом «цвет». Переносчиками вз-ствия (вместо фотона в квантовой электродинамике) служат восемь «цветных» глюонов — безмассовых частиц со спином 1, источником которых явл. «цветовой заряд» кварков. Поскольку глюоны — «цветные», при их поглощении и испускании кварки меняют свой «цвет». Обладая «цветовым зарядом», глюоны (в отличие от фотонов, не имеющих электрич. заряда) должны испытывать самодействие. Поэтому в КХД в диаграммах Фейнмана появляются вершины типа рис. 9 (пунктирные линии соответствуют глюонам). Это приводит к тому, что в разложении вершинной части по теории возмущений, кроме диаграмм, аналогичных диаграммам рис. 8, а — д квант. электродинамики, появляются диаграммы с самодействием глюонов (рис. 10, е -— з; сплошные линии соответствуют кваркам). Именно эти диаграммы обусловливают тот факт, что первый член разложения  по эфф. «цветовому за-

ряду» (т. е. по константе взаимодействия) g оказывается отрицательным:

а вместо (10) получается выражение

где g — величина эфф. заряда при яек-ром фиксированном значения m* = [т.е. g=g(m*=], к-рое с ростом m* (с уменьшением расстояния) стремится к нулю. [Часто (12) записывают в виде g²/ћc=a.s(т*²)= 6/25ln (т*/), где  — некий

267

фундам. размерный параметр.│ Т. о., здесь появилась «антиэкранировка заряда»: ч-цы на малых расстояниях становятся как бы свободными точечными объектами. Это явление было названо асимптотической свободой. Оно наблюдается экспериментально в глубоко неупругих процессах. В результате при больших передачах 4-пмпуль-са теория возмущений становится замкнутой: чем больше передача импульса, тем меньше эфф. константа разложения g и тем больше основания для применения теории возмущений по такой константе.

С увеличением расстояния (уменьшением m*) эфф. заряду возрастает и формально при m*==ехр(-6ћc/25g²) становится бесконечно большим: «цветные» кварки и глюоны оказываются как бы заключёнными в «мешке» и не могут вылетать как свободные ч-цы (удержание «цвета»). Однако в этой области уже неправомерно пользоваться ни теорией возмущений для ф-ции (g), на основе к-рой было получено выражение (12), ни приближением одноглюонного обмена (типа рис. 2), описывающим вз-ствие двух кварков. Иных же методов пока нет, хотя поиски их продолжаются. Тем не менее одна из распространённых гипотез состоит в том, что эффект удержания «цвета» должен сохраниться и в точном выражении для ф-ции (g).